Кризис течения жидкости в длинном канале

Abstract

Проведено экспериментальное исследование кризиса течения жидкого азота, недогретого до температуры насыщения в длинном адиабатном канале. Давление на входе в образец в опытах изменялось в диапазоне р<SUB>вх</SUB> = (3,5 ÷ 6,2) 10<SUP>5</SUP>Па, объемный расход жидкости - V = (0,019 ÷ 0,057) 10<SUP>-3 </SUP>м<SUP>3</SUP>/с (массовая скорость - G = (600 ÷ 3150) кг/(м<SUP>2</SUP>с)), недогрев жидкости до температуры насыщения -∆Т<SUB>нед</SUB> = (-0,7 ÷ -13,8) К. При кризисе течения былоз афиксировано отклонение распределения температуры стенки образца T<SUB>w</SUB>(l) от докризисного распределения– на определенном расстоянии ∆l от выходного сечения образца возникал излом на распределении T<SUB>w</SUB>(l). После возникновения кризиса течения положение этого излома не менялось во времени в продолжение всего опыта при прочих неизменных условиях. Показано, что относительная длина (∆l/l) является слабой функцией недогрева жидкости до температуры насыщения, а именно: (∆l/l)~ ∆Т<SUB>не<SUB>д </SUB> </SUB>. Установлено, что при кризисе течения жидкости, недогретой до температуры насыщения в длинном канале, возникающий в канале скачок уплотнения «запирает» канал, сохраняя на его значительной длине прежние, докритические значения режимных параметров потока.